Генерация коротких нейтронных импульсов с использованием вакуумных ускорительных трубок тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.20 ВАК РФ
Диссертация выполнена в Национальном исследовательском ядерном университете «МИФИ».
доктор технических наук, профессор А.Е. Шиканов (НИЯУ МИФИ) доктор физико-математических наук, профессор А.С. Цыбин (НИЯУ МИФИ)
доктор физико-математических наук, профессор Ю.А. Свистунов (главный специалист по направлению НИИЭФА им. Д.В. Ефремова)
кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник И.В. Визгалов (доцент НИЯУ МИФИ)
Ведущая организация: Объединенный институт ядерных исследований, г. Дубна
Защита состоится « » СА-кзЩШ 2012 г. в часов на
заседании диссертационного совета Д 212.130.01 при НИЯУ МИФИ по адресу: 115409, г. Москва, Каширское шоссе, 31, тел. (499) 323-95-26, (499) 324-84-98
С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИЯУ МИФИ.
Просим принять участие в работе совета или прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный печатью организации.
Автореферат разослан « » Л^л^А_2012 г.
Ученый секретарь диссертационного совета
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
Актуальность исследований. В настоящее время в прикладной ядерной физике можно выделить ряд важных направлений, где требуются излучатели нейтронных импульсов малой длительности на базе малогабаритных ускорителей нуклидов водорода:
- обнаружение взрывчатых веществ (ВВ), наркотиков и делящихся материалов (ДМ);
- исследования по термоядерному синтезу с инерциальным удержанием;
- нейтронная радиография быстропротекающих процессов на базе портативного оборудования;
- времяпролетная спектрометрия нейтронов при элементном анализе;
- тестирование детекторов импульсного нейтронного излучения.
Разработка и создание малогабаритных нейтронных генераторов
исторически связано с разработкой атомного оружия, а впоследствии с разработкой методов нейтронного каротажа с целью разведки полезных ископаемых и контроля процесса их добычи. Традиционные и широко применяемые в настоящее время импульсных нейтронных генераторов (ИНГ) на базе малогабаритных вакуумных нейтронных трубок (ВНТ), позволяют генерировать нейтронные импульсы с длительностью в несколько микросекунд. Возможности нейтронных методов и области их применения значительно возрастают, с учетом сформулированных выше потребностей, при сокращении длительности нейтронных импульсов до нескольких десятков наносекунд и менее. Реализация наносекундных режимов генерации нейтронов связана с необходимостью формирования чрезвычайно коротких пакетов ускоренных дейтронов, бомбардирующих мишень ВНТ. Исследование процессов генерации коротких нейтронных импульсов с помощью ВНТ и разработка соответствующих технических решений, направленных на создание ИНГ с улучшенными временными характеристиками, представляет собой сложную, требующую эффективного решения задачу. Это определяет актуальность диссертации.
Цель исследований - изучение физических процессов, протекающих в устройствах для генерации нейтронных импульсов малой
(1-Н00) не с использованием ВНТ и разработка эффективных технических решений для реализации таких устройств.
Научная новизна результатов диссертации заключается в следующем:
1. Проведен компьютерный эксперимент по формированию дей-тронных пакетов и генерации нейтронных импульсов с длительностью, меньшей времени пролета дейтрона в диодной системе ВНТ, с использованием модифицированных под эту задачу программы и алгоритма, реализующих метод «крупных частиц». Установлено, что на формирование и ускорение дейтронного потока существенное влияние оказывает собственное кулоновское поле дейтронов, соизмеримое с внешним ускоряющим полем, осуществляющее торможение дейтронов в области анода, расплывание потока дейтронов в поперечном направлении и его энергетического спектра. Показано слабое влияние кулоновского поля эмиссионных электронов на процесс ускорения дейтронов и генерацию нейтронов.
2. Предложены три модели формирования импульсных дейтрон-ных потоков в диодных системах малогабаритных ВНТ, одна из которых для ее упрощения использует представление об эквивалентной динамической проводимости диодной системы. На их основе проведено компьютерное моделирование процессов формирования дейтронных пакетов и генерации нейтронов в ВНТ при длительности нейтронной вспышки <300 не, но существенно превышающей время пролета дейтрона в диодной системе. Для этих режимов установлено, что с ростом электронной эмиссии с катода уменьшаются нейтронный выход и длительность нейтронного импульса.
3. Предложены две схемы генерации коротких нейтронных импульсов в ВНТ с применением генераторов импульсных напряжений (ТИН) на базе высоковольтного импульсного трансформатора (ИТ) с разрядником-обострителем и ГИН Аркадьева - Маркса. Проведено их экспериментальное исследование. На реакции Т(<1, п)4Не в первом случае был получен нейтронный выход 106 н/имп при длительности
40 не, во втором 2-107 н/имп. при длительности
4. Предложено техническое решение ВНТ с двумя мишенями на базе ионного триода для повышения эффективности генерации коротких нейтронных импульсов.
5. Проведено экспериментальное исследование макетов генераторов коротких нейтронных импульсов с бериллиевой и дейтерие-
вой мишенями на базе обращенного диода с коллективным ускорением дейтронов и линии Блюмляйна. В проведенных экспериментах нейтронный выход достигал 106 н/имп. при длительности импульсов в несколько десятков наносекунд.
Научная и практическая значимость диссертации состоит в том, что получена важная информация о формировании коротких дейтронных пакетов в ВНТ, позволяющая рассчитывать основные параметры генераторов наносекундных нейтронных импульсов. Разработанные научно- технические основы создания таких ИНГ могут существенно сократить временные затраты на проектирование подобных приборов. Создание и производственное освоение генераторов указанного типа позволит:
существенно повысить эффективность аппаратурно-методических комплексов для поиска и идентификации скрытых опасных предметов и веществ, нейтронного элементного анализа состава вещества;
- исследовать быстропротекающие с участием быстрых нейтронов физические процессы в ядерно-физических установках;
- исследовать быстропротекающие процессы радиографическими методами;
- обеспечить возможность тестирования измерительной аппаратуры, для определения характеристик коротких нейтронных импульсов.
Основные положения, выносимые на защиту:
1. Результаты экспериментального исследования действующих макетов генераторов коротких нейтронных импульсов на базе ВНТ и ГИН.
2. Математические модели процессов формирования импульсных дейтронных потоков и генерации нейтронов в диодных системах малогабаритных ВНТ.
3. Результаты компьютерного эксперимента по моделированию процессов формирования дейтронных пакетов и генерации нейтронов в ВНТ при длительностях нейтронных импульсов лежащих в пределах от 1 до 300 не.
Достоверность полученных результатов подтверждается хорошей повторяемостью результатов выполненных экспериментальных исследований, совпадением результатов теории и эксперимента.
Личный вклад автора заключается в выработке целей и постановке задач исследований, проведении физического и компьютерно-
го моделирования изучаемых процессов с использованием экспериментального оборудования НИЯУ МИФИ и ВНИИА им. H.JI. Духова, а также комплекса компьютерных программ, разработанных на кафедре ЭФУ НИЯУ МИФИ; интерпретации полученных результатов; адаптации указанного оборудования и программ под решаемые задачи; разработке и исследовании ряда технических решений по генерации коротких нейтронных импульсов в ВНТ.
Апробация результатов диссертации.
Основные положения диссертации докладывались на 5-й Международной конференции по нейтронной радиографии, г. Берлин, 1996 г.; Международной конференции «Ядерная энергия в центральной Европе», г. Портороз, Словения, 1999 г.; Межотраслевой научно- технической конференции «Портативные генераторы нейтронов и технологии на их основе», Москва, 2003 г.; Международной научно- технической конференции «Портативные генераторы нейтронов и технологии на их основе», Москва, 2004 г.; Международной конференции «Radiation Interaction with Material and its Use in Technologies 2006»; Международной конференции по электростатическим ускорителям и нанотехнологиям, г. Обнинск, 2010 г.; Научных сессиях НИЯУ МИФИ, г. Москва, 2010-2012 гг., 22 Международном совещании по ускорителям заряженных частиц, г. Алушта, 2011. Отдельные положения диссертации докладывались на научных семинарах НИЯУ МИФИ, ВНИИгеосистем, ОИЯИ, ИТЭФ, НТЦ «РАТЭК», НПП «ГЕРС».
По результатам диссертации опубликовано 17 печатных работ [1-7], [10-19], в том числе 7 статей в реферируемых журналах по списку ВАК [1-7], два патента РФ на изобретение [8-9].
Объем и структура диссертации. Диссертация содержит 120 страниц, 56 рисунков, 1 таблицу и состоит из введения, 4-х глав, заключения, приложения и библиографии, включающей 94 наименования.
КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ
Во введении обоснована актуальность темы, сформулированы цель, задачи, научная новизна и практическая значимость диссертации.
Глава 1 содержит два раздела.
В первом из них рассмотрены вопросы возможного применения ИНГ с длительностью нейтронного импульса
(1-И00) не. Такие генераторы необходимы для реализации ряда методик обнаружения и идентификации взрывчатых веществ, наркотиков и делящихся материалов (методики PFNA - Pulsed Fast Neutron Analysis , NRA -Neutron Resonance Attenuation, NES - Neutron Elastic Scattering и «нейтронной локации»),
В методе PFNA осуществляется анализ энергетических спектров у-излучения неупругого рассеяния одновременно анализом потоков нейтронов, формируемых при неупругом рассеянии, с использованием методики времени пролета. Это позволяет существенно повысить надежность обнаружения опасных веществ за счет отсечки значительного количества фоновых у-квантов и увеличения отношения сигнал-шум. По своим потенциальным возможностям метод PFNA считается одним из наиболее перспективных среди ядерно-физических методов контроля объектов.
Комбинированная методика NRA (Neutron Resonance Attenuation) и NES (Neutron Elastic Scattering) основана на резонансном характере упругого рассеяния, идущего с образованием компаунд-ядра и радиационного захвата. Положение резонансов на энергетической шкале определяется типом ядра. Необходимым условием реализации этой методики является короткий (наносекунд-ный) импульс нейтронов широкого спектра энергий (от 1 до 8 МэВ), дающий возможность применить методику времени пролета нейтрона для выделения резонансов при регистрации нейтронов.
В методе «нейтронной локации» осуществляется облучение объекта контроля моноэнергетическими нейтронами, генерируемыми ВНТ при трех и более точках пространственного расположения мишени ВНТ относительно облучаемого объекта. При этом осуществляется измерение времени между генерацией нейтронной вспышки и регистрацией у-квантов неупругого рассеяния нейтронов. После этого по данным измерений определяются координаты нахождения взрывоопасного предмета путем решения соответствующей системы алгебраических уравнений.
Из анализа литеры следует, что для получения удовлетворительной статистики измерений при реализации указанных методик
средний нейтронный поток ИНГ должен удовлетворять условию > 108 н/с.
Другой аспект применения связан с возможностью повышения эффективности нейтронного элементного анализа вещества. При этом могут быть реализованы три методики: нейтронный активаци-онный анализ по короткоживущим радионуклидам; нейтронный радиационный анализ по спектрам нейтронов неупругого рассеяния, коррелируемым с резонансными линиями этих реакций и получаемым времяпролетным методом, а также нейтронный радиационный анализ по энергетическим и временным спектрам излучения радиационного захвата. Во всех трех случаях минимизация длительности нейтронной вспышки приводит к увеличению отношения «сигнал - шум» на выходе системы регистрации.
В настоящее время продолжает вызывать интерес проблема осуществления управляемой термоядерной реакции при сверхбыстром нагревании конденсированного термоядерного горючего до очень высокой температуры и за короткие времена (
10"9 с). Для правильной интерпретации получаемых результатов необходима соответствующая аппаратура, позволяющая с заданной точностью регистрировать указанные нейтронные поля. Ее калибровка может осуществляться с применением ИНГ, формирующих нейтронные потоки с указанными выше параметрами.
И, наконец, следует отметить возможность исследования быс-тропротекающих процессов методами нейтронной радиографии. Нейтронные генераторы дают возможность изучать процессы с характерными временами
10"8 с, что, примерно, на пять порядков меньше временного разрешения, достижимого при использовании ядерного реактора.
Во втором разделе обсуждаются пять схем реализации генераторов нейтронных импульсов с длительностью
(1-И 00) не на базе ВНТ.
Первая схема подразумевает формирование на диодном зазоре высоковольтного импульса с помощью ИТ или ГИН Аркадьева-Маркса, соединенных с ВНТ через разрядник-обостритель (главы 2, 3, 4 диссертации).
Вторая схема также предполагает использование ГИН, но без разрядника-обострителя. В этом случае геометрия диодной системы и параметры ускоряющего импульса подбираются таким образом, чтобы процесс полного извлечения дейтронов из плазмы ион-
ного источника протекал в течение короткого времени, определяющего длительность нейтронного импульса. В таких устройствах можно осуществлять генерацию нейтронных импульсов длительностью
100 нс (главы 2, 4 диссертации).
В третьей схеме генерация коротких нейтронных импульсов обеспечивается при формировании короткого импульса тока при расположении на трассе дейтронного пучка ВЧ-дефлектора с коллиматором и клистронного группирователя (глава 3 диссертации).
Четвертая схема использует эффект коллективного ускорения дейтронов коротким импульсом ускоренных электронов (глава 4 диссертации).
Пятая схема предполагает использование импульсной электродинамическую систему с плазменным фокусом.
В данной работе предполагается исследование процессов генерации коротких нейтронных вспышек по первым четырем схемам.
В главе 2 рассмотрены математические модели генерации коротких нейтронных импульсов в ВНТ в рамках квазистационарной теории биполярного вакуумного диода, справедливой, когда длительность импульса дейтронного тока т значительно превышает время пролета дейтроном ускоряющего зазора Тпр, определяемого из уравнения:
где с1 - ширина ускоряющего зазора; £/(£) - зависимость ускоряющего напряжения от времени. В этом случае т может достигать значений -100 нс.
При этих условиях на квазистационарном уровне еще работает модель токопрохождения через диод, определяемая теорией Богуславского — Чайлда - Ленгмюра (БЧЛ), так как на протяжении большей части времени работы диода ускоряющий промежуток полностью заполнен объемным зарядом.
В качестве примера на рис.1 представлен типичный схематический разрез ВНТ с вакуумно-дуговым источником дейтронов
Рис. 1. Схематический разрез ВНТ с вакуумно-дуговым источником дейтронов: 1 - узел мишени; 2 — анод и катод ускоряющей системы; 3 — ВДИД; 4 — изоляторы
За процесс извлечения дейтронов из плазмы ВДИД отвечают два фактора: тепловое движение дейтронов и колебания Ленгмюра в области, прилегающей к плазменной границе. В процессе извлечения дейтронов из плазменного образования его граница перемещается. Кинематика такого перемещения определяется полем скоростей в продольной ударной волне, образуемой при срабатывании ВДИД, и уменьшением продольного размера плазменного облака в результате отбора дейтронов. Изменение во времени продольной координаты плазменного фронта можно описать следующим приближенным дифференциальным уравнением:
с начальным условием г(0) = /?о. Здесь е - элементарный электрический заряд, г - текущая продольная координата плазменного фронта, И0 - расстояние от ионного источника до ускоряющего зазора, ¿о - размер плазменного образования на стадии закалки его иониза-
ционного состояния, п(1) =-г—-- - текущая концентрация
дейтронов и электронов в плазме, = ггпп , НА - радиус анодного электрода, Уа — начальная скорость плазменного фронта,
Лчд^/.и) аА Г? ;12 Щ)ш - плотность тока БЧЛ, 9
/(и) - фактор компенсации объемного заряда дейтронов электронами с катода, и = фп / Ма (1е / 1а) - относительный электронный
ток, 1е, /</ - электронный и дейтронный токи в ускоряющем зазоре ВНТ
плотность эмиссионного тока с плазменной поверхности, 90 - начальная температура плазмы.
Анализ уравнения (1) на качественном уровне показывает, что сначала плазменная граница движется в направлении катода, а затем, по мере убывания концентрации дейтронов, она останавливается и начинает быстро перемещаться назад. Зависимость ускоряющего напряжения от времени можно получить при решении самосогласованной системы дифференциальных уравнений (СДУ), составленной по правилам Кирхгофа для эквивалентной электрической схемы ИНГ, на основе высоковольтного ИТ в сочетании с уравнением (1).
Для рассмотрения процессов формирования и ускорения дей-тронных пакетов на качественном уровне можно использовать упрощенный алгоритм, путем введения эквивалентной динамической проводимости диода.
Для расчета зависимости £/(/) для ИНГ с разрядником-обострителем, характеризуемым пробойным напряжением £7пр, использовалась СДУ с начальным условием £/(0) = ипр также в сочетании с уравнением (1).
Мгновенный нейтронный поток ВНТ в полный телесный угол рассчитывался с помощью следующего интегрального выражения:
Ых - число Авогадро, А -
атомный номер элемента-носителя мишени, Ан- атомный номер изотопа водорода в мишени (дейтерий или тритий), Ам - атомный
номер металла-носителя мишени (Tj, Sc, Zr), s - коэффициент стехиометрии в мишени по тяжелому водороду, p(s) - плотность вещества мишени, рм - плотность металла-носителя, W— кинетическая энергия ускоренного дейтрона, измеряемая в МэВ, y(s) » 1 +0,02л- - коэффициент разбухания мишени при ее насыщении, c(W) - микросечение ядерной реакции, F(W,s) - энергетические потери дейтрона на единицу длины.
Для вычисления нейтронного выхода по формуле (2) необходимо знать зависимость от времени тока дейтронов и ускоряющего напряжения на диодном зазоре ВНТ. В общем случае ее можно найти путем решения соответствующей электродинамической СДУ, совместно с уравнением (1). На рис. 2 представлены зависимости мгновенного нейтронного потока Ф(t,u) .
ф (1'01 > 1.5 -10 13
Ф (t, 0.01 ) 1 -Ю 13
Рис. 2. Временные зависимости мгновенного нейтронного потока Ф(/, и) для различных значений относительного электронного тока и (реакция п)3Не) (Г, мке)
Анализ приведенных зависимостей говорит о существенном влиянии эмиссионных электронов (параметр и) на процесс генерации нейтронов, при ограниченной энергии, запасаемой в накопительной емкости высоковольтной цепи ИНГ. Оно сводится к уменьшению амплитуды и длительности нейтронного импульса с
ростом параметра и, определяющего количество эмиссионных электронов в диодной системе ВНТ.
Пересчет на реакцию Т(<1, п)4Не показал возможность генерации нейтронов на уровне > 108 н/имп при длительности импульса
Другой вывод, который можно сделать на основе проведенного компьютерного эксперимента — это ограничение снизу на длительность нейтронного импульса, возникающее за счет конечного времени пролета плазмы внутри цилиндрического электрода, оцени-и
ваемое отношением —, которое для ВДИД не может быть сделано
сколь угодно малым. Поэтому схема генерации наносекундных нейтронных импульсов в ВИТ на базе ВДИД без использования разрядника-обострителя мало перспективна.
Характерные расчетные кривые для ИНГ с разрядником-
обострителем (С/пр = 100 кВ) представлены на рис. 3.
Рис. 3. Временные зависимости мгновенного нейтронного потока Ф(/, и) для различных значений относительного электронного тока (реакция D(d, n)3He) (t, с) (схема с разрядником-обострителем)
В главе 3 описана модель ускорения в диодной системе ВНТ ДеЙТрОННЫХ ПаКеТОВ С ДЛИТеЛЬНОСТЬЮ МеНЬШеЙ ИЛИ ПОрЯДКа Тпр, которое в данном случае можно оценить с помощью соотношения:
Соответствующие вычисления показывают, что в малогабаритных ВНТ пролетное время дейтрона может изменяться в пределах от 2 до 10 не. В этом случае процесс формирования и ускорения дейтронных пакетов в принципе не может быть описан в рамках квазистационарной модели БЧЛ, так как большинство времени ускоряющий зазор диода оказывается не до конца заполненным объемным зарядом дейтронов.
Процесс численного моделирования осуществлялся путём приближенного решения на компьютере самосогласованным образом уравнения Пуассона для потенциала электрического поля ср в цилиндрической системе координат (г, £) и системы уравнений динамики:
1с/^ф + с/2ф_ р (г,г) г сіг сіг сіг2 £„
где р(г,2) — самосогласованная плотность заряда в ускоряющем зазоре диода, цка, \1ка1 гка,\ка - заряд, масса, радиус вектор и скорость укрупненной частицы с номером ка. Индекс к определяет состав крупной частицы (к = 1 — электроны, к = 2 - дейтроны).
В используемой вычислительной модели реальные частицы объединяются в укрупненные, число которых на много порядков ниже числа реальных частиц («метод крупных частиц»). Полевые величины, которые заполняют все пространство физической системы, приближенно представляются значениями в регулярно расположенных узлах сетки.
Принятая модель является бесстолкновительной, в которой взаимодействия отдельных частиц, как такового, нет, а отдельные материальные точки размазываются в непрерывные образования. Дифференциальные операторы при этом заменяются конечно-разностными аппроксимациями на сетке. Потенциалы в месте положения частицы вычисляются посредством интерполяции по массиву сеточных значений. Сеточные плотности рассчитываются с помощью обратной процедуры раздачи характеристик частицы в ближайшие узлы сетки.
Количество частиц ТУ (7) с течением времени меняется вследствие поступления (эмиссии, инжекции) и ухода частиц через границы области.
В результате проведенного компьютерного эксперимента была установлена следующая картина заполнения диода дейтронами.
На первом этапе вылетевшие с анода дейтроны постепенно заполняют всё диодное пространство. Однако количество дейтронов на аноде постоянно растёт. Это объясняется тем фактом, что по мере заполнения диода, собственное кулоновское поле дейтронов, находящихся внутри диода, растет, причём на аноде появляется сильное продольное тормозящее дейтроны поле. По окончании поданного на диод импульса эмиссия прекращается, и оставшиеся дейтроны покидают диодное пространство. Кулоновское поле пучка в диоде на этом этапе постепенно убывает.
По мере движения к катоду однородность пучка нарушается, а радиус его растет, что объясняется влиянием собственного куло-новского поля. При этом часть дейтронов не достигают катода.
Собственное поле пучка оказывается по порядку величины сравнимым с внешним полем, что и приводит к его расплыванию в продольном и поперечном направлениях. Проводился также расчет зависимостей потока ускоренных дейтронов от тока эмиссии и ширины ускоряющего зазора, представленных на рис. 4.
На рис. 5 представлен энергетический спектр дейтронов на выходе.
По вертикальной оси на графиках отложен заряд дейтронов в кулонах, по горизонтальной - энергия в электрон-вольтах. Размывание спектра вызвано наличием собственного поля пучка. Полученные энергетические спектры позволили сделать расчет мгновенного нейтронного потока, по формуле:
где йя - концентрация ядер металла-носителя мишени, д, - заряд группы дейтронов, соответствующий энергии Щ (МэВ). Расчет проводился для титановой мишени (5= 1), напряжения 100 кВ и длительности импульса 10 не. На рис. 6 представлены зависимости нейтронного потока от эмиссионного тока дейтронов и длительности импульса тока инжекции дейтронов при постоянном напряжении (100 кВ) на ускоряющем зазоре.
Рис. 4. Характерные зависимости потока дейтронов от эмиссионного тока источника дейтронов, рассчитанные для фиксированной амплитуды напряжения на ускоряющем зазоре. Длина диодного промежутка равна 0,01 м (нижняя кривая) 0,0075 (средняя кривая) и 0,005 м (верхняя кривая)
Расчет показал, что значение максимального полного мгновенного потока нейтронов может превышать величину
10и н/с. Из этих кривых видно проявление эффекта запирания при различных длительностях импульса ускоряющего напряжения. Начиная с тока 10А, при длительностях, больших 20 наносекунд, происходит запирание диода объемным зарядом. При больших токах запирание происходит раньше.
Charge (Q) / Energy (Key)
Рис. 5. Энергетический спектр ускоренных дейтронов на мишени: верхний график соответствует эмиссионному току дейтронов 1 А, нижний - току 15 А
Рис. 6. Зависимость мгновенного нейтронно- 3 5EIJ • го потока от длительности импульса при раз- 2 4Е12 личных токах инжекции: кривая 1 - 1= 0,5 А, 2 — 1 = 1 А, 3- 1=5 А, 4- 1.2Е1г: 1 = 10 А, 5—1 = 15 А, 6-/=20 А
Отдельно исследовались зависимости нейтронного потока от ускоряющего напряжения. При этом был установлены монотонный рост нейтронного потока с ростом напряжения и практически отсутствие влияния эмиссионных электронов на процесс генерации нейтронов.
В четвертой главе приводятся результаты экспериментального исследования трех схем генерации коротких нейтронных импульсов в ВНТ.
Первая из рассматриваемых схем генерации нейтронов использовала высоковольтный импульсный трансформатор в сочетании с разрядником-обострителем, включенным последовательно с ВНТ. Схема действующего экспериментального макета исследуемого излучателя коротких нейтронных вспышек на ВНТ с ВДИД представлена на рис. 7.
Рис. 7. Принципиальная электрическая схема экспериментального излучателя нейтронных импульсов наносекундного диапазона
Экспериментальный излучатель включал в себя: высоковольтный ИТ - Ть формирователь импульсов ускоряющего напряжения, ВНТ и схему запуска ионного источника. Все эти узлы размещались в цилиндрическом корпусе с размерами 0110x500 мм. Изолятором служило трансформаторное масло. Коаксиальное расположение элементов и отсутствие соединительных проводников (все контакты осуществлялись рабочими поверхностями) обеспечивало минимальные величины паразитных элементов. Общий вид излучателя представлен на рис. 8.
Рис. 8. Общий вид действующего макета малогабаритного генератора коротких нейтронных импульсов
Величины емкостей С2 и С3 в цепи разрядника-обострителя К2 выбирались в пределах 50-И 00 пФ, индуктивность Ь2 - в пределах 0,5^-2 мкГ, а сопротивление Я2 - в пределах 300н-2000 Ом. В качестве обострителя использовался разрядник высокого давления с напряжением срабатывания 40-^60 кВ, временем коммутации 4 = 3 не, коммутируемой энергией 0,5 Дж и рабочей частотой 100 Гц.
Формирование коротких нейтронных импульсов происходит следующим образом. Конденсаторы С] и С4 заряжается постоянным напряжением и0. При подаче управляющего импульса на электрод поджига коммутатора К1 последний срабатывает и конденсатор С] разряжается на первичную обмотку трансформатора Т1. На его вторичной обмотке формируется импульс высокого напряжения, который подается на схему формирования наносекундного импульса напряжения, включающую разрядник-обостритель К2. Сформированный высоковольтный импульс подается на ускоряющий зазор. Одновременно в цепи ВДИД